スピントロニクス理論の基礎/4 のバックアップ差分(No.1)
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[[スピントロニクス理論の基礎]] * 強磁性体の微視的記述 [#td189448] (2.12) を極座標表示に直す。 &math(\bm S(\bm r)); は空間的に大きさは一定で(&math(|\bm S(\bm r)|=S(\bm r)=S);)、 その方向のみが変化するとすれば、&math(\bm S); の方向を表す &math(\theta(\bm r)); や &math(\phi(\bm r)); を空間座標の関数として、 &math( \bm S(\bm r) = \begin{pmatrix} S \sin\theta(\bm r) \cos\phi(\bm r)\\ S\sin\theta(\bm r) \sin\phi(\bm r) \\ S\cos\theta(\bm r) \end{pmatrix} ); と表せる。このとき、 &math( \Delta \theta=\theta(\bm r+\bm a)-\theta(\bm r)=\bm a\cdot \nabla\theta(\bm r) ); &math( \Delta \phi=\phi(\bm r+\bm a)-\phi(\bm r)=\bm a\cdot \nabla\phi(\bm r) ); そして、 &math(\theta \rightarrow \theta+\Delta\theta); のとき、&math(|\Delta \bm S| = \bm S \Delta\theta); &math(\phi \rightarrow \phi+\Delta\phi); のとき、&math(|\Delta S| = \bm S \sin\theta \Delta\phi); より、
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