量子力学Ⅰ/物理量の固有関数 のバックアップソース(No.2)
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[[量子力学Ⅰ]] #contents * 概要 [#hb80fac0] いくつかの物理量演算子の固有関数は量子力学的にも、数学的にも非常に重要な物となる。 * ハミルトニアン [#a2d917ec] ** 演習:箱の中の自由粒子 = 実フーリエ級数 [#nc8789b3] 箱の中の自由粒子に対して、ハミルトニアンの固有関数は正弦波となることを見た。 &math(\varphi_n(\bm r)=\sqrt\frac{2}{\,a\,}\sin(n\pi x/a)); ただし &math(n=1,2,3,\dots); この関数系は &math(\varphi(0)=\varphi(a)=0); という境界条件の下で正規直交完全系を為す。 (1) &math(n\ne m); のとき、&math(\int_0^a\varphi_n^*(x)\varphi_m(x)dx=0); を示せ。 (2) &math(n = m); のとき、&math(\int_0^a\varphi_n^*(x)\varphi_m(x)dx=1); を示せ。 (3) 以下、&math(a=1); とする。 &math(f(x)=\begin{cases} x&(0<x<1/2)\\ x-1&(1/2<x<1) \end{cases}); を &math(f(x)=\sum_{n=0}^\infty c_n\varphi_n(x)); の形に展開した際の係数 &math(c_n); を求めよ。 *** 解説 [#mee554f5] (3) の関数は下図で Target として示したように &math(x=1/2); に不連続点を持つが、 このような関数に対しても上記の無限級数は収束する。 この様子を見るために、展開係数を &math(n=4,16,64,256); までで打ち切った場合の関数形を同じグラフに重ねて示した。 &attachref(sinusoidal-expansion.png,,66%); ** 完全な自由粒子 = 複素フーリエ変換 [#t51d2065] 運動量の固有関数と同じになる。 * 運動量 = 複素フーリエ変換 [#p51bf984] * 位置 = ディラックのデルタ関数 [#g456c3f6] * 角運動量 = 球面調和関数 [#b69ff060] * 質問・コメント [#f67750b8] #article_kcaptcha
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