量子力学Ⅰ/３次元調和振動子 のバックアップ差分(No.3)

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#mathjax

* $x,y,z$ 座標形で求めた解と球座標解との対応 [#r859e16f]

３次元調和振動子を &math(x,y,z); 座標で説いた結果得られた解をエネルギーの低いものから並べれば、

|CENTER:|CENTER:|CENTER:|CENTER:|c
|&math(n=n_x+n_y+n_z);|　&math(n_x);　|　&math(n_y);　|　&math(n_z);　|
|0|0|0|0|
|1|1|0|0|
|~|0|1|0|
|~|0|0|1|
|2|2|0|0|
|~|0|2|0|
|~|0|0|2|
|~|1|1|0|
|~|0|1|1|
|~|1|0|1|
|3|3|0|0|
|~|0|3|0|
|~|0|0|3|
|~|2|1|0|
|~|1|2|0|
|~|0|2|1|
|~|0|1|2|
|~|1|0|2|
|~|2|0|1|
|~|1|1|1|

などとなる。

一方、同じ系を球座標で解けばその角度依存性は先に見たとおり球面調和関数で表され、

|CENTER:|CENTER:|c
|　l　|　m　|
|0|0|
|1|-1|
|~|0|
|~|1|
|2|-2|
|~|-1|
|~|0|
|~|1|
|~|2|

のように、&math(l=0); の解は縮退がなく、&math(l=1); の解は３重に、&math(l=2); は５重に縮退する。
水素原子のところでも見たとおり、ポテンシャルの形状によっては &math(m); 
に対する縮退以外にも、異なる &math(l); を持つ状態が縮退することがある。

したがって、
- 縮退のない &math(n=0); は &math(l=0); の s 状態
- ３重に縮退した &math(n=1); は &math(l=1); の p 状態、あるいは３つの s 状態が縮退した状態（今の場合前者が正解）
- ６重に縮退した &math(n=2); は s 状態と d 状態が１つずつ、あるいは p 状態が２つ、縮退した状態（今の場合前者が正解）
- １０重に縮退した &math(n=3); は p 状態と f 状態の縮退した状態、あるいは・・・

にそれぞれ対応していることが期待され、以下に見るように確かにそのようになっている。

* $n=0$ の解 [#d4bfce50]

　&math(\varphi_{000}(\bm r)=\left(\frac{4\pi m\omega}{\hbar}\right)^{3/4}\exp\left(-\frac{m\omega}{2\hbar}r^2\right));

は &math(\theta,\phi); に依存しておらず、そのような球面調和関数 &math(Y_l{}^m); は 
&math(Y_0{}^0=1/\sqrt{4\pi}); のみである。

すなわち &math(n=0); は s 状態である。

* $n=1$ の解 [#zc579fdf]

　&math(\varphi_{100}(\bm r)=\left(\frac{4\pi m\omega}{\hbar}\right)^{3/4}\sqrt{\frac{2m\omega}{\hbar}}\,x\exp\left(-\frac{m\omega}{2\hbar}r^2\right));

　&math(\varphi_{010}(\bm r)=\left(\frac{4\pi m\omega}{\hbar}\right)^{3/4}\sqrt{\frac{2m\omega}{\hbar}}\,y\exp\left(-\frac{m\omega}{2\hbar}r^2\right));

　&math(\varphi_{001}(\bm r)=\left(\frac{4\pi m\omega}{\hbar}\right)^{3/4}\sqrt{\frac{2m\omega}{\hbar}}\,z\exp\left(-\frac{m\omega}{2\hbar}r^2\right));

ここで、

　&math(
\begin{cases}
x=r\sin\theta\cos\phi\\
y=r\sin\theta\sin\phi\\
z=r\cos\theta
\end{cases}
);

であるから、

　&math(\varphi_{100}(\bm r)\propto \sin\theta\cos\phi\propto (Y_1{}^1-Y_1{}^{-1})/2);

　&math(\varphi_{010}(\bm r)\propto \sin\theta\sin\phi\propto (Y_1{}^1+Y_1{}^{-1})/2i);

　&math(\varphi_{001}(\bm r)\propto \cos\theta\propto=-Y_1{}^0);

これらはすべて &math(l=1); つまり p 状態であることが分かる。

ここから &math(\varphi_{001}); が &math(\hat l_z); の &math(m=0); に対する固有関数であることが分かる。

&math(\varphi_{100},\varphi_{010}); に対してはそのままでは &math(\hat l_z); の固有関数ではないが、

　&math(\varphi_{100}+i\varphi_{010}\propto Y_1{}^1);

　&math(\varphi_{100}-i\varphi_{010}\propto Y_1{}^{-1});

とすることにより &math(\hat l_z); のそれぞれ &math(m=1,-1); の固有関数となることが分かる。

* $n=1$ および $n=2$ の解 [#d984bf3e]

同様な対応により、

- ６重に縮退した &math(n=2); は s 状態と d 状態が１つずつ縮退した状態

- １０重に縮退した &math(n=3); は p 状態と f 状態の縮退した状態

になっていることを確かめられる。

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