スピントロニクス理論の基礎/9-3 の変更点

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* 9-3 拡散型因子 [#s9bf9ded]

&math(\rho); や &math(\bm j); に現われた &math(\frac{1}{Dq^2+i\Omega}); という因子は、
低エネルギー＆長波長の極限で発散する。と教科書に書いてあるが、(9.56)〜(9.58) 
を教科書の形ではなく [[スピントロニクス理論の基礎/9-2#wea394fb]] のようにまとめれば、
その極限で単純に発散するわけでないようにも思える。

というのは置いておいて、(9.58) を変形すると以下の様に表せる。

(9.61)

&math(
\rho_\phi^{(D)}(\bm r,t) &=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\sum_{\bm q} \int_{-\infty}^\infty \frac{d\Omega}{2\pi} \,
e^{-i\bm q\cdot \bm r} e^{i\Omega t}\ 
\phi(\bm q,\Omega)
\frac{ i\frac{\Omega}{Dq^2} }{1+i\frac{\Omega}{Dq^2}}
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\sum_{\bm q} \int_{-\infty}^\infty \frac{d\Omega}{2\pi} \,
e^{-i\bm q\cdot \bm r} e^{i\Omega t}\ 
\phi(\bm q,\Omega)
\frac{ i\Omega }{Dq^2+i\Omega}
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\int d^3r'\int_{-\infty}^\infty dt' \underbrace{\delta(\bm r'-\bm r)\delta(t'-t)}\,
\left[
\sum_{\bm q} \int_{-\infty}^\infty \frac{d\Omega}{2\pi} \,
e^{-i\bm q\cdot \bm r'} e^{i\Omega t'} \ 
\phi(\bm q,\Omega)
\frac{ i\Omega }{Dq^2+i\Omega}
\right]
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\int d^3r'\int_{-\infty}^\infty dt'
\overbrace{
\frac{1}{V}\sum_{\bm q'}e^{-i\bm q'\cdot(\bm r-\bm r')}
\int\frac{d\Omega'}{2\pi}e^{i\Omega'(t-t')}
} \ 
\left[
\sum_{\bm q} \int_{-\infty}^\infty \frac{d\Omega}{2\pi} \,
e^{-i\bm q\cdot \bm r'} e^{i\Omega t'} \ 
\phi(\bm q,\Omega)
\frac{ i\Omega }{Dq^2+i\Omega}
\right]
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3V}}
\sum_{\bm q'}e^{-i\bm q'\cdot\bm r}
\int\frac{d\Omega'}{2\pi}e^{i\Omega't} \ 
\Bigg[
\sum_{\bm q} \int_{-\infty}^\infty \frac{d\Omega}{2\pi} \,
\underbrace{\int d^3r'e^{-i(\bm q-\bm q')\cdot \bm r'}}_{\propto \, \delta_{\bm q\bm q'}} \ 
\underbrace{\int_{-\infty}^\infty dt' e^{i(\Omega-\Omega') t'} }_{\propto \, \delta(\Omega-\Omega')} \ 
\phi(\bm q,\Omega)
\underbrace{\frac{ i\Omega }{Dq^2+i\Omega}}
\Bigg]
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\int d^3r'\int_{-\infty}^\infty dt'
\left[
\frac{1}{\red{V}}\sum_{\bm q'} \int\frac{d\Omega'}{2\pi} \,
e^{-i\bm q'\cdot(\bm r-\bm r')}e^{i\Omega'(t-t')}
\overbrace{\frac{ 1 }{Dq'^2+i\Omega'}\phantom{\bigg|}}
\right] 
\left[
\sum_{\bm q} \int_{-\infty}^\infty \frac{d\Omega}{2\pi} \,
e^{-i\bm q\cdot \bm r'} i\Omega e^{i\Omega t'} \ 
\phi(\bm q,\Omega)
\right]
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\int d^3r'\int_{-\infty}^\infty dt'
D(\bm r-\bm r',t-t')\frac{\PD}{\PD t'}\phi(\bm r',t')
);

教科書で負号が現われる理由が分からない？

ここで、

(9.62)

&math(
D(\bm r,t) \equiv
\frac{1}{\red{V}}\sum_{\bm q} \int\frac{d\Omega}{2\pi} \,
e^{-i\bm q\cdot\bm r}e^{i\Omega t}
\frac{ 1 }{Dq^2+i\Omega}
);

であり、&math(D(\bm r,t)); は

(9.64)

&math(
\left(\frac{\PD}{\PD t}-D\nabla^2\right)D(\bm r,t) &=
\frac{1}{\red{V}}\sum_{\bm q} \int\frac{d\Omega}{2\pi} \,
e^{-i\bm q\cdot\bm r} e^{i\Omega t}
\frac{ Dq^2 + i\Omega }{Dq^2+i\Omega}
\\&=
\frac{1}{\red{V}}\sum_{\bm q} e^{-i\bm q\cdot\bm r} \times
\int\frac{d\Omega}{2\pi} \, e^{i\Omega t}
\\&=
\delta(\bm r-\bm r')\delta(t-t')
);

で定義される拡散型の微分方程式の Green 関数になっている。

したがって、

(9.65)

&math(
\left(\frac{\PD}{\PD t}-D\nabla^2\right)\rho_\phi^{(D)}(\bm r,t) &=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\int d^3r'\int_{-\infty}^\infty dt'
\left(\frac{\PD}{\PD t}-D\nabla^2\right)
D(\bm r-\bm r',t-t')\frac{\PD}{\PD t'}\phi(\bm r',t')
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}
\int d^3r'\int_{-\infty}^\infty dt'
\delta(\bm r-\bm r')\delta(t-t')\frac{\PD}{\PD t'}\phi(\bm r',t')
\\&=
\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}\frac{\PD}{\PD t}\phi(\bm r,t)
\red{+}\frac{\textcolor{red}{e^2}\nu(0)}{\textcolor{red}{a^3}}\frac{\PD}{\PD t}\phi(\bm r,t)
);

となって、電荷密度 &math(\rho_\phi^{(D)}); はポテンシャルの時間変化により生み出されている。

ええと・・・変化の方法を考えると、教科書の通り負号が付いている方が正しい気がする？？？

いや 9-2 の内容を入れて確認すると、この負号で正しいみたいだ。
(9.55) や (9.56)、(9.60) を使うと、

&math(
\left(\frac{\PD}{\PD t}-D\nabla^2\right)\rho_\phi^{(D)}(\bm r,t) &=
\frac{\PD}{\PD t}\Big(\rho_\phi+\frac{e^2\nu(0)}{a^3}\phi\Big)-\bm \nabla\cdot D\bm \nabla\rho_\phi^{(D)}
\\&=
-\bm \nabla\cdot\bm j_\phi+\frac{e^2\nu(0)}{a^3}\frac{\PD\phi}{\PD t}+\bm \nabla\cdot\bm j_\phi
\\&=
\frac{e^2\nu(0)}{a^3}\frac{\PD\phi}{\PD t}
);

・・・この式から右辺が &math(\rho_\phi^{(D)}); を生み出していると言うためには、
右辺＝ゼロの時にどうなるかを考えておかないとダメな気がする？

&math(
\left(\frac{\PD}{\PD t}-D\nabla^2\right) \int d^3k \Big[A(\bm k)e^{B(\bm k)(Dk^2t+\bm k\cdot \bm r)} \Big]&= 0
);

なので、こんな形の成分以外は、ポテンシャルの変化によって生み出されている、ということ？？？
よく分かっていない（汗


(9.66) は、

&math(
D(\bm r-\bm r') &\equiv
\frac{1}{\red V}\sum_{\bm q} \, e^{-i\bm q\cdot(\bm r-\bm r')} \frac{1}{Dq^2}
\\&=
\frac{1}{D}\int\frac{d^3q}{(2\pi)^3} \, e^{-i\bm q\cdot(\bm r-\bm r')} \frac{1}{\,q^2\,}
\\&=
\frac{1}{8\pi^3D}\int dq \int qd\theta \int q\sin\theta d\varphi \, 
e^{-iq|\bm r-\bm r'|\cos \theta} \frac{1}{\,q^2\,}
\\&=
\frac{1}{4\pi^2D}\int dq \int d\theta \sin\theta \, 
e^{-iq|\bm r-\bm r'|\cos \theta}
\\&=
\frac{1}{4\pi^2D}\int dq \int d\theta \, 
\frac{1}{iq|\bm r-\bm r'|}
\big( iq|\bm r-\bm r'|\sin \theta \big) 
e^{-iq|\bm r-\bm r'|\cos \theta}
\\&=
\frac{1}{4\pi^2D}\int dq \, 
\frac{1}{iq|\bm r-\bm r'|}
\Big[e^{-iq|\bm r-\bm r'|\cos \theta}\Big]_0^{\pi}
\\&=
\frac{1}{2\pi^2D}\int dq \, 
\frac{1}{q|\bm r-\bm r'|}
\frac{e^{iq|\bm r-\bm r'|}-e^{-iq|\bm r-\bm r'|}}{2i}
\\&=
\frac{1}{2\pi^2D}\int dq \, 
\frac{\sin \big(q|\bm r-\bm r'|\big)}{q|\bm r-\bm r'|}
\\&=
\frac{1}{2\pi^2D}\int \frac{dq'}{|\bm r-\bm r'|} \, 
\frac{\sin q'}{q'}
\\&=
\frac{1}{2\pi^2D} \frac{\pi}{|\bm r-\bm r'|} \, 
\\&=
\frac{1}{\red{2}\pi D|\bm r-\bm r'|}
);

ではないだろうか？~

関数 &math(D(\bm r,t)

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