2次元電位分布の数値計算 の履歴(No.1)
更新概要†
与えられた境界条件を満たす2次元電位分布を数値計算により求めたい。
基礎方程式†
電位決定の基礎方程式†
物質中におけるマクスウェル方程式において
&math( \begin{cases} \displaystyle\bm\nabla\times\bm E+\frac{\PD\bm B}{\PD t}=\bm o\\ \displaystyle\bm\nabla\cdot\bm B=0\\ \displaystyle\bm\nabla\times\bm H-\frac{\PD\bm D}{\PD t}=\bm i\\ \displaystyle\bm\nabla\cdot\bm D=\rho \end{cases} );
を仮定すれば、
&math( \begin{cases} \bm\nabla\times\bm E=\bm o\\ \displaystyle -\frac{\PD\bm D}{\PD t}=\bm i\\ \bm\nabla\cdot\bm D=\rho \end{cases} ); (*)
第1式より電位の存在が導かれ、
とともに第3式に代入すれば、
&math( \bm\nabla\cdot\big(\varepsilon\bm\nabla\phi)=-\rho );
特に、真電荷のない領域では
&math( \bm\nabla\cdot\big(\varepsilon\bm\nabla\phi)=0 );
これが基礎方程式となる。
電場の z 成分がゼロのとき 、成分に分けて書けば
&math(\frac{\PD}{\PD x}\left(\varepsilon_x\frac{\PD}{\PD x}\phi)+
\frac{\PD}{\PD y}\left(\varepsilon_y\frac{\PD}{\PD y}\phi)=rho);
媒質が等方的かつ均質であれば、
&math(\frac{\PD}{\PD x}\left(\frac{\PD}{\PD x}\phi)+
\frac{\PD}{\PD y}\left(\frac{\PD}{\PD y}\phi)=\\triangle\phi=rho);
いわゆるポアソン方程式( ならラプラス方程式)に帰着する。
シート状伝導体における基礎方程式†
(*) 式の第2、第3式から電荷保存則
が導かれる。
定常状態では より、
ここにシート状伝導体におけるオームの法則
電場と電位の関係式
を代入すると、
これがシート状伝導体における電位の基礎方程式となる。
成分に分けて書けば、
&math(\frac{\PD}{\PD x}\left(\sigma_x\frac{\PD}{\PD x}\phi)+
\frac{\PD}{\PD y}\left(\sigma_x\frac{\PD}{\PD y}\phi)=0);
こちらも、コンダクタンスが等方的かつ一様であればポアソン方程式になる。